窒化アルミニウム単結晶 材 料 技 術 研 究 所 鎌 田 弘 之 1・直 江 邦 浩 2 サーマルテック事業部 馬 淵 利 明 3 電子電装開発センター 石 井 裕 4・味 村 彰 治 5 開 発 企 画 部 真 田 和 夫 6 AlN Single Crystals H．Kamata，K．Naoe，T．Mabuchi，Y．Ishii，S．Ajimura，and K．Sanada AlN 単結晶は，高効率・高周波電子デバイスや深紫外発光素子として期待されている AlN 系窒化物半導 体の性能向上に資する基板材料として希求されている．当社では，AlN 単結晶の育成方法として昇華法に 着目し，結晶成長に対するパラメータの検討が容易で，条件選択の自由度が高い開放系のるつぼを用いて 実験を行った．その結果，SiC 基板上に転位密度が 10 7 cm−2 以下でミリオーダ厚さの AlN 単結晶成長を実 現することに成功した． Single crystalline aluminum nitride（AlN）is a promising material used as a substrate for the purpose of improving the performance of III-nitride semiconductors that are based on AlN and are expected to be used in high-efficiency / radio frequency electronic devices and deep UV LEDs / LDs. Sublimation method with open-system crucibles was chosen for single crystal growth of AlN because the open-system growth helps in understanding the effects of parameters on crystal growth and has the extended degree of freedom in the selection of growth conditions. As a result of this experiment, millimeter-sized AlN single crystals with a dislocation density less than 10 7 cm−2 were grown on SiC substrates. 発光が確認され 4），AlN 系半導体による LED やレーザダ 1．ま え が き イオード（LD）の実用化が現実味を帯びてきた．深紫外 LED は，高安定な有害化学物質の分解，殺菌に，LD は微 窒化アルミニウム（AlN）は，半導体のなかでバンド 細加工，医療用途に，それぞれ広い応用が見込まれる． ギャップが最大（6 . 2 eV）であり，破壊電界強度（1 . 17 × 10 V・cm ），電子移動度（1100 cm ・V ・s ） ，熱 AlN 系半導体が有する高いポテンシャルを引き出すに 伝導率（3 . 4 W cm−1・K−1）といった物性に秀でた材料 は，高品質のエピ膜を形成する必要がある．これには， である．主要な半導体の物性値 1）−3）を表 1 に示す．昨今， 格子整合するための基板が必須であることから，AlN 単 ワイドギャップ半導体として SiC や GaN が注目されてお 結晶基板が求められる．しかし，現在までに半導体グレー り，省エネ，高効率の自動車，家電向けパワーデバイス ドと認められる口径，結晶性を有する AlN 基板は市販さ や高出力の携帯・無線機器向け高周波デバイスとしての れておらず，早期の開発が望まれている． 7 −1 2 −1 −1 AlN は窒素解離圧が高く，大気圧で加熱すると融体に 利用が期待されている．AlN は， 両者よりも絶縁破壊特性， 電子輸送特性に優れていることから，性能面でこれらを はならずに昇華，分解する．そこで，当社では単結晶作 凌駕する電子デバイス半導体としての可能性を有する． 製方法として種付き昇華法（改良レーリー法）5）に着目し， また，AlN は，発光素子に向いたバンド構造である直 検討を進めることにした．この方法は，準閉鎖空間内に 接遷移型の半導体である．最近，AlN 半導体を用いた発 おいて，原料から発生した昇華ガスが原料部よりも低温 光ダイオード（LED）が作動し，波長 210 nm の深紫外 にした種結晶上へと拡散で輸送され，そこで昇華ガスを 冷却することにより結晶として成長させるというもので ある．AlN に関してこのプロセスを当てはめると，昇華， 1 金属材料開発部 2 金属材料開発部長 3 サーマルテック技術部（工学博士） 4 回路技術開発部 5 電子材料開発部長 6 理事（工学博士） 成長は式 （1） ，（2）でそれぞれ示される． 42 AlN（s） → Al （g） ＋ 1 / 2 N（g） 2 ………………（1） Al （g） ＋ 1 / 2 N（g） → AlN （s） 2 ………………（2） 窒化アルミニウム単結晶 表 1 各種半導体材料の物性値 Table 1 . Physical properties of important semiconductors. 材 料 AlN Si GaAs 4 H-SiC GaN バンドギャップ（eV） 6 .28 2） 1 .12 1 .43 3 .26 3 .39 Diamond 5 .47 電子移動度（cm2・V−1・s−1） 1100 1350 8500 720 a / 650 c 900 1900 破壊電界強度 10 6（V・cm−1） 11 .7 0 .3 4 .0 2 .0 3 .3 5 .6 熱伝導度（W・cm−1・K−1） 3 .4 3） 1 .5 0 .5 4 .5 1 .3 20 バンドタイプ D I D I D I a： 軸方向，c： 軸方向 D：直接遷移型，I：間接遷移型 ガス排出部 昇華法による AlN 成長では，式（2）のように反応に窒素 ガスが関わる．そこで，るつぼ内に窒素ガスを積極的に 導入するために，るつぼを開放系にすることを検討した． 成長部 開放系は閉鎖系に比べ，AlN 成長に対するパラメータの サセプタ 影響がわかりやすく，条件選択の自由度が大きい．その ため，一度成長条件がつかめると，積極的な条件制御が 種結晶 可能なことから，再現性良く結晶を育成できる利点を有 する．本報では，開放系のるつぼを用いて SiC 種子基板上 AlN 単結晶 への AlN 単結晶成長を試みた結果を紹介する． 2．実 験 方 法 黒鉛るつぼ AlN 粉末 実験で用いたるつぼの概略図を図 1 に示す．るつぼは 原料部 原料容器 黒鉛製で，下部の原料部および上部の成長部により構成さ れており，下部にはガス導入部が，上部にはガス排出部 がそれぞれ備えられている．るつぼを所定温度に加熱し， ガス導入部 原料部より昇華ガスを発生させ，それをガス導入部から流 入した N2 ガスと混合した．その混合ガスを原料部よりも 図 1 るつぼ内部の概略図 Fig . 1 . Schematic illustration of a growth crucible. 低温に制御した成長部へと輸送し，成長部に担持させた 種結晶の上で凝縮させることにより，AlN 単結晶の作製を 試みた．成長部における AlN 単結晶成長に関与しない混 合ガスは， ガス排出部よりるつぼの外へと排出した．なお， ために， 1 . 5 h と短い時間でパラメータを振った実験を行っ 種結晶には，AlN と同じ六方晶系で 軸の格子定数が近く， た．AlN 成長実験後の SiC 基板表面の光学顕微鏡像および AlN よりも成長温度における蒸気圧が低く化学的安定性の SEM 像を図 2 に示す．開発当初， SiC 上に成長した AlN は， 高い 6 H-SiC（0001）基板（厚さ 380 μm）を使用した． 図 2（a） ，（b）に示したサンプル A のように粒状に析出し 原料部，成長部の温度，すなわち，昇華温度，成長温 た多結晶体であったが，条件検討を進めた結果，図 （ 2 c） ， 度の管理は，るつぼの下部，上部を放射温度計により監 （d）のサンプル B のように平滑な表面を有する無色透明な 視し，るつぼの温度調節へとフィードバックすることで 成長層が得られた．また，この図より，サンプル B の AlN 実施した．今回は，成長温度を 2000 ℃に固定し，雰囲気 成長層には特定の方向にそろったクラックが発生してい 圧力，昇華温度，N2 ガス流量を操作して AlN 単結晶成長 た．クラックは，降温時に AlN と SiC との熱膨張係数の差 を検討した． により両者界面に生じる熱応力に AlN 層が耐えられない 作製した結晶は，表面および断面を光学顕微鏡，走査電 ため発生したと考えられる． 子顕微鏡（SEM） ，透過電子顕微鏡（TEM）により観察し， 3. 2 成長層の X 線分析 X線回折 （XRD） により相および構造の同定を行った．また， 図 2（c）に示したサンプル B に対して X 線回折を行い， 結晶性は，AlN（0002）の X 線ロッキングカーブの半値幅 成長層を評価した．図 3 に，θ-2θスキャンで測定した 測定と断面 TEM 像からの転位密度測定により評価した． XRD パターンを示す．この図より，検出されたピークは AlN および SiC の 面からの反射のみであったことから， 析出物は 軸配向した AlN であることがわかった．また， 3．実験結果および考察 − 結晶の対称性を調べるために測定した AlN（1011）の X 3. 1 SiC （0001）ジャスト基板上への AlN 単結晶育成 線極点図を図 4 に示す．図 4 より，明瞭な六回対称の極 まずは，SiC 基板上への AlN 単結晶成長条件を探索する 点図が得られ，図 3 の結果とあわせると，析出物は全軸 43 2008 Vol.2 フ ジ ク ラ 技 報 第 114 号 1 mm 1 mm （a）サンプル A（光顕像） （c）サンプル B（光顕像） 200 μm 200 μm （b）（a）部中央（SEM 像） (d)（c）部中央（SEM 像） 図 2 実験後の SiC 基板表面の光学顕微鏡像および SEM 像 Fig . 2 . Optical microscope and SEM images showing the surface morphology of AlN grown on SiC substrates. 1.0 − AlN（0002） 0.8 AlN （1011） 強 0.6 度 0.4 AlN（0004） SiC（00012） 0.2 0 20 30 40 50 60 70 80 2θ（度） 図 3 サンプル B の X 線回折パターン Fig . 3 . X-ray diffraction pattern of sample B. が揃った AlN であることが確認できた． AlN（0002）の X 線ロッキングカーブ測定結果を図 5 に 示す．メインピークのほかにピークが現れているが，こ − 図 4 サンプル B の AlN（1011）X 線極点図 − Fig . 4 . X-ray pole figure for AlN（1011） taken from sample B. れは， AlN層に発生したクラックに起因すると推測される． クラックにより隔てられた AlN 層同士は，お互いに同一 面内からずれてしまう．そのため，メインピークの面か らずれた領域の AlN 層からも，そのずれ角度に応じた分 44 窒化アルミニウム単結晶 だけメインピークから離れた位置にピークが出現したと 3. 3 成長層の断面観察 考えられる．なお，メインピークの（0002）反射の半値 光学顕微鏡によりサンプル B の断面観察を行った．断 幅は 650 arcsec . であった．以上の分析評価により，サン 面の光学顕微鏡像を図 6 に示す．この図より，成長した プル B の成長層は AlN 単結晶であると判断した． AlN 層の厚さは 50 μm であったことから，今回行った条 件におけるAlN単結晶の成長速度は 35μm・h−1 であった． 本実験では，2000 ℃という超高温で SiC 上に AlN を 育成するため，実験時に AlN / SiC 界面で両者が反応し， 1.0 AlN-SiC 混晶が生成する可能性がある．光学顕微鏡レベ FWHM： 650 arcsec. 0.8 ルでは，図 6 のようにシャープな AlN / SiC 界面が観察 されたが，より微細に AlN / SiC 界面の構造を調べるた め，TEM 観察を行った．得られた格子像を図 7 に示す． 0.6 この図より，微視的な視野においても，AlN / SiC 界面に 強 おける不明瞭さはごくわずかで，界面の上部には AlN の 度 2 H 周期構造，下部には SiC の 6 H 周期構造がみてとれ 0.4 た．この結果より，2000 ℃において AlN と SiC の固体間 反応は生じにくいことから，この温度で SiC 上に成長す 0.2 る AlN 層は，条件が一定であれば，時間に対し直線的に 厚さを増すことが期待された． 0 −2 −1 0 3. 4 SiC （0001） オフ基板上への AlN 単結晶育成 1 − ［1120］方向にオフ角を設けた 6 H-SiC（0001）基板を ω（度） 用い，AlN 成長層の品質に与える影響について調査した． 図 5 サンプル B の AlN（0002）X 線ロッキングカーブ Fig. 5 . X-ray rocking curve for AlN（0002） taken from sample B. 図 8 にオフ基板上にサンプル B と同条件で作製した AlN 層（サンプル C）表面の光学顕微鏡像を示す．図 8 より， AlN 層の成長モードは，オフ角形成により SiC に導入さ − れたステップを起点とする［1120］方向に沿ったステッ プフロー成長であった．また，この図より，サンプル C SiC（研磨だれ防止） にも特定の方向にそろったクラックが発生していた．サ ンプル C を断面観察したところ，AlN 層の厚さは 50 μm 樹 脂 AlN 層 − ［1120］ クラック SiC 基板 50 μm 図 6 サンプル B 断面の光学顕微鏡像 Fig . 6 . Optical microscope image of a cross section of AlN growth layer on SiC shown in Fig. （ 2 c） （sample B） . AlN 層 1 mm SiC 基板 2 nm 図 8 6 H-SiC オフ基板上に作製した AlN 層（サンプル C）表面の光学顕微鏡像 Fig . 8 . Optical microscope image of a surface of AlN grown on 6 H-SiC （0001）with off-axis toward − ［1120］ （sample C） . 図 7 サンプル B の AlN / SiC 界面の断面 TEM 像 Fig . 7 . TEM image showing a cross section of AlN / SiC interface of sample B. 45 2008 Vol.2 フ ジ ク ラ 技 報 第 114 号 であり，ジャスト基板上に育成したものと同等であった． 半値幅が狭くなるという結果であった．したがって，少 サンプル C に対し測定した AlN（0002）ピークの X 線 なくとも 50 μm の厚さまでは，オフ基板を利用すること ロッキングカーブを図 9 に示す．メインピークの半値幅 で AlN 層の結晶性が向上することがわかった． は 540 arcsec . とジャスト基板上に育成した AlN 層よりも 3. 5 AlN 厚膜成長 ミリオーダの結晶育成に向け，10 × 10 mm の SiC 基板 を用い，サンプル C と同じ条件で 30 h の AlN 単結晶成長 1.0 を試みた．実験後のAlN結晶表面と破断面を図 10 に示す． 0.8 この図より，琥珀色を帯びた透明の AlN 結晶が成長して FWHM： 540arcsec. おり，厚さは 1 mm を超えていた．この厚さは，3 . 3 で 得た本条件における AlN 単結晶成長速度 35 μm・h−1 か 0.6 ら 30 h で成長すると予測された厚さと良く一致した．こ 強 度 の結果より，安定した成長条件で AlN 結晶成長を実現で 0.4 きれば，厚さは時間に対し直線的に増加するということ ができる．なお，琥珀色の着色は，結晶への酸素の固溶 6） 0.2 によるものであることから，るつぼ内の酸素分圧低減に 向けた改善が必要である． 0 −2 −1 1 0 3. 6 TEM による転位密度測定 2 図 10 （b）の AlN 層断面を TEM により観察し，転位密度 ω（度） の評価を行った．その結果を図 11 に示す．図 11（a）， （b） 図 9 サンプル C の AlN（0002）X 線ロッキングカーブ Fig . 9 . X-ray rocking curve for AlN（0002） taken from sample C. の AlN 層に注目すると，黒い斑点状のものと成長方向に 伸びた黒線状のものが存在していることがわかる．これ ③ AlN 層 ② ① SiC 基板 500 μm （b）破断面 （a）外 観 図 10 30 h 成長実験を行ったサンプル D の実体顕微鏡像 Fig . 10 . Stereo microscope images of AlN grown on 6 H-SiC for 30 h（sample D）. AlN SiC 1 μm （a）AlN / SiC 界面 （図10（b） ①部） （b）AlN 層中央部 （図10（b） ②部） 図 11 サンプル D の断面 TEM 像 Fig . 11 . Cross-sectional TEM images of sample D. 46 （c）AlN 層表面 （図10（b） ③部） 窒化アルミニウム単結晶 表 2 サンプル D の断面 TEM 像から算出した転位密度 Table 2 . Dislocation density calculated from cross-sectional TEM images of sample D. AlN 結晶育成に向けた高速成長技術，大口径化技術に関 する開発を進めていく．作製した AlN 基板を用いて光／ 電子デバイスを作製，評価することで，半導体グレード 測定部 転位数 −2 転位密度（cm ） AlN / SiC 界面 AlN 層中央部 AlN 層表面 33 19 0 9 .4 × 10 7 3 .7 × 10 7 ＜ 2 .2 × 10 と呼べる AlN 基板を開発していくことも検討している． 6 謝 辞 らは，斑点状のものが転位ループで，線状のものがらせ 本開発は，科学技術振興機構（JST）独創的シーズ展開 んまたは刃状転位である．転位密度は，転位ループ，ら 事業・委託開発の開発課題「窒化アルミニウム単結晶の せん転位，刃状転位の総数を各視野における AlN の面積 製造技術」として実施した．プロジェクトの共同研究者 で除したものとした．なお，図 11（a）の AlN / SiC 界面に である早稲田大学の一ノ瀬昇名誉教授には，多大なるご 高密度に存在する黒い斑点の数は除いた．転位密度の算 指導を賜りました．この場を借りて厚く御礼申し上げま 出結果を表 2 に示す．この表より，AlN 層の厚さが増す す． につれ転位数が減少したことがわかる．エネルギー分散 型X線分析装置により転位部と無欠陥部の組成分析を行っ 参 考 文 献 たが，両者の構成元素濃度に顕著な差はみとめられなかっ た．以上より，転位の発生原因は， AlN / SiC間のミスフィッ 1） T. P. Cho：Mater. Sci. Forum Vol.338 / 342, p.1155, 2000 トによるひずみであり，AlN が成長するにつれて，ひず 2） J. C. Rojo, L. J. Schowalter, K. Morgan, D. I. Florescu, F. みが緩和され，結晶性が向上したと考えられる． H. Pollak, B. Raghothamachar, M. Dudley：Mater. Sci. Res. Soc. Symp. Proc, Vol.680 E, E2. 1. 1, 2001 3） P. B. Perry. RF. Ruz：Appl. Phys. Lett, Vol.33, p.319, 1978 4．む す び 4） Y. Taniyasu, M. Kasu and T. Makimoto：Nature, Vol.441 開放系のるつぼを用い，昇華法により AlN 単結晶育成 pp.325-328, 2006 を試みた．その結果，1 mm を超える厚さで転位密度が 5） Y. M. Tairov and V. F. Tsvetkov：J. Cryst. Growth, 10 7 cm−2 以下である高品質 AlN 単結晶の作製に成功し， Vol.43, p.209, 1978 SiC 基板上への AlN 単結晶育成技術を確立した．しかしな 6） B. M. Epelbaum, C. Seitz, A. Magerl, M. Bickermann and がら，同じ昇華法で工業的に製造されている SiC 単結晶に A. Winnacker：J. Cryst. Growth, Vol.265, pp.577-581, 2004 比べると成長速度が一桁低いことから，今後は，バルク 47